Les ondes sonores sont le produit de vibrations mécaniques d'un fluide. Elles ne peuvent donc pas se propager dans le vide. Leur propagation se fait de manière longitudinale.

1. Hypothèses de travail

Pour étudier la propagation d'ondes sonores, on suppose que :

  • Les phénomènes dissipatifs sont négligeables (on néglige donc la viscosité et la conduction thermique du fluide dans lequel les ondes se propagent).
  • Les effets de la pesanteur sont négligeables devant les effets de pression.
  • Approximation acoustique : cette approximation consiste à supposer qu'une onde sonore engendre des variations de pression, de masse volumique et de vitesse très faibles devant leur valeur au repos. Ces trois variations, ainsi que leurs dérivées spatiales et temporelles, sont donc considérées comme des infiniment petits du premier ordre. On notera donc :

p=P0+p1 , μ=μ0+μ1 et v=v1

avec X0 les grandeurs au repos et X1 les perturbations du premier ordre.

2. Équations des ondes sonores

  • Équation d'Euler (en tenant compte des hypothèses de travail dont l'hypothèse acoustique) :

μv1t+grad(p1)=0

  • Équation de conservation de la masse :

μ1t+μ0div(v1)=0

  • Équation thermodynamique

μ0χSp1μ1=0

  • Équation de propagation (équation de d'Alembert)

Δp11c22p1t2=0

avec c la célérité de l'onde, c=1μ0χS.

Remarque : la vitesse v1 vérifie aussi l'équation de d'Alembert.

3. Solutions sous forme d'OPPH

Si on suppose que l'onde est unidirectionnelle selon les x croissants, on peut exprimer la surpression et la vitesse en notation complexe sous la forme suivante :

p_=A.exp(j(ωtkx))

v_=B.exp(j(ωtkx))

avec la relation de dispersion k=ωc.

Remarque : on peut introduire l'impédance acoustique, Z=p1v1.