Mouvement dans un champ de gravitation

1^ère : Dans le référentiel héliocentrique, le centre de chaque planète décrit une trajectoire elliptique dont le Soleil S est l’un des foyers. 
2^ème : Le rayon vecteur SM qui relie la planète M au Soleil S balaie des aires égales en des temps égaux. 
3^ème : $\dfrac{\rm T^2}{a^3} = \dfrac{4\pi^2}{\rm G.M_S}$

Système : Terre de masse $\rm M_T$

Référentiel : héliocentrique supposé galiléen

Bilan des forces : $\boxed{\rm \vec F = G\dfrac{M_TM_S}{R^2}\overrightarrow{\mathcal u_N}}$ $\left | \begin{array}{lll} \text{F en N}\\ \text{M en kg}\\ \text{R en m}\\ \rm G = 6,67 \cdot 10^{-11}~S.I.\end{array}\right.$

2^nde Loi de Newton : $\displaystyle \rm \sum \vec F = \vec F = M_T \cdot \mathcal{\vec a}$

$\rm \vec F = m\mathcal{\vec a} \Leftrightarrow \dfrac{G.M_TM_S}{R^2}\overrightarrow{\mathcal u_N}$ $\rm = M_T(\mathcal a_N\overrightarrow{\mathcal u_T} + \mathcal a_N\overrightarrow{\mathcal u_N})$
$\rm \vec F = m\mathcal{\vec a} \Leftrightarrow \dfrac{G.M_T.M_S}{R^2}\overrightarrow{\mathcal u_N}$ $= \rm M_T\mathcal a_N\overrightarrow{\mathcal u_T} + M_T\mathcal a_N\overrightarrow{\mathcal u_N}$

Donc, par identification : $\left\{\begin{array}{lll}\rm M_T.\mathcal a_N = \dfrac{G.M_T.M_S}{R^2}\\ \rm M_T.\mathcal a_N = 0\end{array}\right.$ $\Leftrightarrow$ $\left\{\begin{array}{ll}a_{\rm N} \rm = \dfrac{G.M_T.M_S}{R^2}\\a_{\rm N} = 0\end{array}\right.$

Or si $a_{\rm N} = 0$ alors $\dfrac{\mathrm dv}{\mathrm dt} = 0$ car par définition $a_{\rm N} = \dfrac{\mathrm dv}{\mathrm dt}$.

Comme $\dfrac{\mathrm dv}{\mathrm dt} = 0$ alors la norme de la vitesse est constante.

Ainsi, si la trajectoire d’un objet en orbite gravitationnelle est circulaire alors son mouvement est uniforme.

Comme $a_{\rm N} = \dfrac{v^2}{\rm R}$, on a donc $\dfrac{v^2}{\rm R} = \rm \dfrac{G.M_S}{R^2}$ $\Leftrightarrow$ $\boxed{v = \rm\sqrt{\dfrac{G.M_S}{R}}}$ $\left| \begin{array}{lll}v \text{ en } \rm m.s^{-1}\\\rm M_S \text{ en kg}\\ \text{R en m}\\ \rm G = 6,67\cdot 10^{-11}~S.I.\end{array}\right.$

La période de révolution $\rm T$ est le temps nécessaire à l’objet (ici la Terre) pour faire un tour sur son orbite. La longueur $\rm L$ d’une orbite est égale au périmètre du cercle, soit : $\rm L = 2 \pi R$ 
Donc $v = \dfrac{\rm L}{\Delta t} = \rm \dfrac{2\pi R}{T}$ donc $\rm T = 2\pi \sqrt{\dfrac{R^3}{GM_S}}$ en utilisant l’expression de $v$ trouvée précédemment.